Maxwell中有很多种边界条件,分别适用于不同场合。Maxwell对应的边界条件一共有13种
① 默认边界:自然边界与诺伊曼边界(Default Boundary Conditions)
② 矢量磁位边界(Vector Potential Boundary )
③ 对称边界(Symmetry Boundary)
④ 气球边界(Balloon Boundary)
⑤ 匹配(Matching)
⑥ 切向H场为零边界(Zero Tangential H Field Boundary)
⑦ 积分切向H场为零边界(Integrated Zero Tangential H Field Boundary)
⑧ 法向H场为零边界(Tangential H Field Boundary)
⑨ 绝缘边界(Insulating Boundary)
⑩ 阻抗边界(Impedance Boundary)
11、辐射边界(Radiation Boundary)
12、阻性片边界(Resistive Sheet Boundary)
13、通量平行边界(Flux Tangential Boundary)
1、Default Boundary Conditions (Natural and Neumann)
1.1 边界条件解释
默认边界条件,即在Maxwell软件里不添加边界条件设置时,软件默认使用的边界特性,根据边界位置不同,分为Natural 和Neumann两种。
● Natural 边界条件——磁场连续穿过边界,实体与实体的交接面即为Natural边界条件。
图1
如图1所示,是两个磁芯A和B 连在一起的,此时在软件里不设置边界条件,那么A和B之间的交接面软件会默认给它们赋予Natural边界条件,即磁场连续穿过A和B之间的边界。
● Neumann 边界条件——磁场正切于该边界,磁力线不能穿越该边界,Maxwell 3D种中不定义边界条件时,绘制的Region计算区域边界上即为Neumann边界条件。
举例:
在Maxwell 3D静磁场求解器中创建一个长条形永磁体,材料材料设置为“SmCo28”,为了体现边界条件对磁场的影响,给它创建一个较小的Region,并将Region的“Percentage Offset”设置为每个方向均为50%,如图2所示。
图2
在完成仿真后,我们让磁力线只在XY平面上展示,如图3所示,我们可以看到磁场正切于该边界,磁力线不能穿越该边界。
图3
1.2 应用说明
● Natural 边界条件普遍存在于Maxwell的各种求解其中。
● Maxwell 2D 求解器均需要对Region外边界设置边界条件,不能应用Neumann边界条件;
● 而Maxwell 3D 均可以应用Neumann边界条件。
默认边界条件不需要任何设置,但要正确应用默认边界条件,Region的设置非常关键,因为Neumann边界条件将磁场限定在边界之内,当磁场较封闭或Region画的足够大时,应用Neumann边界条件才会得到相应正确的分析结果。
2、Zero Tangential H Field & Magnetic Field(H-Field)
2.1边界条件解释
2.1.1 Zero Tangential H Field
零切向磁场,磁场H的切向分量被设置为0,磁力线垂直于该边界条件,适用于施加外部磁场,如地磁场的垂直面。
2.1.2 Magenetic Field(H-Field)
磁场边界条件,磁场的切向分量被指定为预定义的值,但如果改分量的值被指定为0,则其效果与Zero Tangential H Field 相同,磁场与该边界垂直,适用于施加外部磁场,如地磁仿真。
2.2 案例验证
该案例使用静磁场求解器,在Maxwell 3D 中施加一个沿Y轴正方向的方向施加一个外部磁场,如图4所示,创建一个材料为“Steel_1010”的软磁正方体,并在正方体外部创建一个Region(空气域),将“Percentage Offset”设置为每个方向均为100%。
图4
在Region与Y轴平行的四个面上按照图5添加场强为40A/m的Tangential H Field边界条件(即在空气域外面施加一个地磁场),并在如图6所示中将与Y轴垂直的2个面上添加Zero Tangential H Field 边界条件.
图5
图6
在仿真结果完成后需要看软磁体周围静磁场的分布,查看XY平面的磁密分布,如图7所示。
图7
3、 Vector Potential
3.1 边界条件解释
矢量磁边界条件,定义边界上的矢量磁位A的常数值。边界处的磁场与边界正切,不会漏到边界外面去。
3.2 案例验证
本案例将会在Maxwell 2D静磁场中查看Vector Potential 边界条件对磁场的影响。
在Maxwell 2D的环境里绘制一个矩形面永磁体,Region区域的”Percentage Offset”值设为100%,如图8所示。
图8
在仿真完成后,我们通过查看磁力线结果图,可以看到磁力线没有超过Region,是和Region的边相切的,没有漏到外面。
图9
此边界仅用于Maxwell 2D,从仿真结果的磁力线分布可知,磁场被严格限定在边界之内,与Maxwell 3D中的Neumann边界条件有异曲同工之处。当磁场较封闭或Region足够大时,应用Vector Potential边界条件才会得到相对正确的分析结果。
4、Balloon
4.1 边界条件解释
气球边界条件是无线远边界条件。作用与Vector Potential 相似,但是磁场可以穿过边界。
4.2 案例验证
把3.2章节的图8案例重新分析一次,将该案例的边界条件改为Balloon边界条件,其他的设置什么都不改,仿真完成后查看磁力线分布图如图10所示,磁力线是可以穿过Region边的,在仿真过程中实际情况更准确的是Region边界条件,因为磁场不会被限定在一个区域,它是发散的。
图10
再将这个案例的Region改大一些,将它的Pencentage Offset改为200%,仿真后结果图如图11所示。
图11
与Vector Potential边界条件相同,Balloon边界条件也只适用于Maxwell 2D 求解器。
从示例中看到,Balloon边界条件下磁场比较开放,同样Region下Balloon边界条件的求解结果更接近实际情况.
5、Insulating
5.1 边界条件解释
绝缘边界条件,除电流无法穿过设置了Insulating边界时,其他特性与Neumann边界相同,适用于2个接触导体之间完美绝缘的薄片。
5.2 案例验证
使用Maxwell 3D的静磁场求解器来说明Insulating边界条件的特性。
首先如图12所示的模型,其中金黄色空心棱柱为Box1,相邻空心棱柱为Bos2_1,二者材料为铜。左下方长方体为SmCo28,作为磁场源。
图12
在如图13所示Box1的位置添加如图14所示的电流源激励,并设置一个足够收敛的setup,设置完成后求解,并查看Box2_1截面处的电流密度分布,结果如图15所示。
图13
图14
图15
然后,复制该算例,在Box2_1的与Box1接触的面上添加Insulating边界条件,并求解和查看Box2_1截面的电流密度分布,如图16所示。
图16
最后再复制一个算例,在Box1与Box2_1接触的面上添加Insulating边界条件,并求解和查看Box2_1截面的电流密度分布,结果和图16相差不大。
6、 Matching (Master and Slave)
6.1 边界条件解释
匹配边界条件,有主边界(Master)和从边界(Slave)两种,需要配合使用。偶对成时,Slave边界的磁场被定义为匹配Master边界的幅值合方向。奇对称时,Slave边界的磁场与Master边界的幅值相同,方向相反。
6.2 案例验证
以RMxprt自带案例“assm-1”为例,利用该案例生成一个1/2模型(图17)和1/4模型(图18),并分别求解,查看二者求解所得转矩时间曲线(图20)。
图17
图18
图19
图20
由图20 可知,奇对称模型和偶对称模型的求解结果完全一致,但是奇对称模型比偶对称模型的求解速度快,所占用的内存资源少,当模型较复杂时,其优势更明显,但并非所有能应用偶对称的情况都能应用奇对称。
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