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Maxwell中有很多种边界条件，分别适用于不同场合，那么在做电磁仿真时该如何精确有效的使用每种边界条件呢？
图1 边界条件
默认边界条件，即不添加边界条件设置时，软件默认使用的边界特性，根据边界位置不同，分为Natural和Neumann两种。
Natural边界条件——磁场连续的穿过边界，实体与实体的交接面即为Natural边界条件。
Neumann边界条件——磁场正切于该边界，磁力线不能穿越该边界，Maxwell 3D中不定义边界条件时，Region边界上即为Neumann边界条件。
图3 Maxwell 3DNeumann边界条件磁场走向俯视图
图4 Maxwell 3D Neumann边界条件磁场走向等轴测视图
Natural边界条件普遍存在于Maxwell的各种求解器中。
Maxwell 2D求解器均需要对Region外边界设置边界条件，不能应用Neumann边界条件；而Maxwell3D均可以应用Neumann边界条件。
默认边界条件不需要任何设置，但要正确应用默认边界条件，Region的设置非常关键。由1.2可见，Neumann边界条件将磁场限定在边界之内。当磁场较封闭或Region足够大时，应用Neumann边界条件才会得到相对正确的分析结果。
零切向磁场，磁场H的切向分量被设置为0，磁力线垂直于该边界条件，适用于施加外部磁场，如地磁场的垂直面。
磁场边界条件，磁场的切向分量被指定为预定义的值，但如果该分量的值被指定为0，则其效果与Zero Tangential H Field相同，磁场与该边界垂直，适用于施加外部磁场，如地磁仿真。
在Region与Y轴平行的4个面上分别按照图6和图7添加场强为40A/m的Tangential H Field边界条件；并在与Y轴垂直的2个面上分别按照图8添加Zero Tangential H Field边界条件，完成后效果如图9所示。
本案例查看软磁体周围静磁场的分布，设置一个足够收敛的“Setup”，求解完成后如图10和图11所示查看XY平面的磁密分布。
图6 Magnetic Field(H-Field)边界条件设置界面
图7 边界条件及方向定义
图8 ZeroTangential H Field定义界面
图9 边界条件
图10 XY平面磁密分布
当仿真对象处于某外部磁场中，且该外部磁场对仿真对象性能的影响不能忽略时，可以用到这两种边界条件，如地磁仿真。Maxwell 3D瞬态场中不能添加Tangential H Field边界条件。
Region的设置应和实际磁场尽可能相同，若外部磁场为地磁场，则应选择尽可能大的Region。
矢量磁势边界条件，定义边界上的矢量磁位A的常数值。边界处的磁场与边界正切，不会漏到边界外面去。
本案例将会在Maxwell 2D静磁场中查看Vector Potential边界条件对磁场的影响。利用1.2中的案例直接生成Maxwell 2D算例，如图12所示。
选择Region所有的边界，并添加VectorPotential Boundary，值为0，如图13所示。设置一个足够收敛的“Setup”，并求解，求解完成后查看所有实体的Flux_Line，如图14所示。
图12 模型
图13 定义矢量磁势边界条件
图14 磁力线分布
此边界条件仅用于Maxwell 2D。
从仿真结果的磁力线分布可知，磁场被严格限定在边界之内，与Maxwell 3D中的Neumann边界条件有异曲同工之处。当磁场较封闭或Region足够大时，应用Vector Potential边界条件才会得到相对正确的分析结果。
气球边界条件是无限远边界条件。作用与Vector Potential相似，但是磁场可以穿过边界。
将3.2中的案例直接重复使用，修改边界条件为Balloon，如图15所示，并直接求解，查看磁力线结果，如图16所示。
图15 气球边界条件设置
将4.2.1中Region的“Percentage Offset”设置为X方向200%、Y方向500%，如图17所示，并复制该算例。修改其中一个算例的边界条件为Vector Potential，另一个算例保持Balloon边界不变，并分别求解。求解完成后查看完整Region的Flux_Lines，结果如图18和图19所示；然后查看所关注区域（永磁体）周围区域的Flux_Lines，如图20和图21所示。
图20 Balloon边界条件关注区域（永磁体周围）磁力线
图21 Vector Potential边界条件关注区域（永磁体周围）磁力线
与VectorPotential边界条件相同，Balloon边界条件也只适用于Maxwell 2D求解器。
从4.2.1的案例可知，Balloon边界条件下磁场比较开放，同样Region下，Balloon边界条件的求解结果更接近实际情况；从4.2.2的案例可知，当Region足够大时，虽然Region边界处的磁场走向完全不同，但是重点关注区域的磁力线基本相同，因此当Region比较大时，二者求解结果相同。
绝缘边界条件，除电流无法穿过边界以外，其他特性与Neumann边界相同，适用于2个接触导体之间完美绝缘的薄片。
本案例将会在Maxwell 3D静磁场中说明Insulating边界条件的特性。
首先，绘制如图22所示的模型，其中右侧金黄色空心棱柱为Box1，左上相邻空心棱柱为Box2_1，二者材料为铜，左下方长方体为SmCo28，作为磁场源。在如图23所示Box1的位置添加图24所示的电流源激励，并设置一个足够收敛的setup。设置完成后求解，并查看Bow2_1截面处的电流密度分布，结果如图25所示。
然后，复制该算例，在Box2_1的与Box1接触的面上添加Insulating边界条件，并求解和查看Box2_1截面的电流密度分布，结果如图26所示。
最后，再复制第一个算例，在Box1的与Box2_1接触的面上添加Insulating边界条件，并求解和查看Box2_1截面的电流密度分布，结果如图27所示。
图24 电流源激励设置
图25 无Insulating边界条件的电流密度求解结果
图26 Box2_1右侧Insulating边界条件的电流密度求解结果
图27 Box1左侧Insulating边界条件的电流密度求解结果
由5.2案例验证的结果可知，是否添加Insulating边界条件，导致Box2_1的电流密度差别在9个数量级，充分说明Insulating边界条件的绝缘作用；另外，由图26和图27的结果可知，虽然Insulating边界条件添加在同一个位置，由于被添加的实体不同，求解结果也不尽相同，但是二者结果都能说明Insulating边界条件的作用。
匹配边界条件，有主边界（Master）和从边界（Slave）两种，需要配合使用。偶对称时，Slave边界的磁场被定义为匹配Master边界的幅值和方向。奇对称时，Slave边界的磁场与Master边界的幅值相同，方向相反。
以RMxprt自带案例“assm-1”为例，利用该案例生成一个1/2模型和一个1/4模型，并分别求解，查看二者求解所得转矩时间曲线。
图29 1/2模型偶对称Slave边界条件
图30 1/2模型求解时间长度
图31 1/4模型
图32 1/4奇对称Slave边界条件
图33 1/4模型求解时间长度
通常在求解周期性模型时，求解最小周期模型时会用到。
由图34可知，奇对称模型和偶对称模型求解的结果完全一致，但是奇对称模型比偶对称模型的求解速度快，所占用内存资源少，当模型较复杂时，其优势更明显。但并非所有能应用偶对称的情况都能应用奇对称。
对称边界条件，奇对称（磁力线正切），磁场与边界正切，磁场法向分量为0；偶对称（磁力线垂直），磁场与边界垂直，磁场切向分量为0。与Matching边界条件有异曲同工之处，此处不再案例验证。
辐射边界条件，对磁场表现无限制。
在Maxwell3D涡流场中创建如图35所示的模型，红色实体为铜块；在铜块的截面上添加电流源激励，幅值1mA，频率60kHz；并在Region上添加Radiation边界条件，并求解。求解完成后查看XZ平面的B_Vector，如图36所示。
复制该算例，删除Radiation边界条件，再次求解，求解完成后查看XZ平面的B_Vector，如图37所示。
图35 模型
一般用于求解磁场考虑辐射效应时，应用于涡流场，Region边界正对于辐射源，Region边界距离辐射源距离应大于1/4波长。
由于如上限制，本案例对于Radiation边界条件的说明性不强。60kHz条件下Region边界与磁场源的距离应大于5km，而本案例中的距离为1mm。
阻抗边界条件，应用于涡流场，当透入深度较小时，磁场不能进入到实心导体的内部。此时如果计算导体内的真实磁场分布时，由于集肤区域的存在，计算量会非常大。如果不关心其内部的场分布，可以采用阻抗边界条件。
该边界条件的应用场合较特殊，不再举例说明。
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