FLUENT 14流场分析自学手册
本节简要介绍流体运动的几个基本概念,这些概念都是有关流体运动的最基本的术语,读者有必要了解一下。
1 层流流动与紊流流动
当流体在圆管中流动时,如果管中流体是一层一层流动的,各层间互不干扰、互不相混的,这样的流动状态称为层流流动。当流速逐渐增大时,流体质点除了沿管轴向运动外,还有垂直于管轴向方向的横向流动,即层流流动已被打破,完全处于无规则的乱流状态,这种流动状态称为紊流或湍流。流动状态发生变化(从层流到紊流)时的流速称为临界速度。
大量实验数据与相似理论证实,流动状态不仅取决于临界速度,而是由综合反映管道尺寸、流体物理属性、流动速度的组合量—雷诺数来决定的。雷诺数Re定义为:
式中,d为管道直径,V为平均流速,μ为动力黏性系数。
由层流开始转变到紊流时所对应的雷诺数称为上临界雷诺数,用 $\operatorname{Re} _{cr}^' $ 表示;由紊流转变到层流所对应的雷诺数称为下临界雷诺数,用Recr表示。通过比较实际流动的雷诺数Re与临界雷诺数,就可确定黏性流体的流动状态。
(1)当Re
在工程应用中,取Recr=2000。当Re<2000时,流动为层流运动,当re>2000时,流动为紊流运动。
实际上,雷诺数反映了惯性力与黏性力之比,雷诺数越小,表明流体黏性力作用越大,能够减弱引起紊流流动的扰动,保持层流状态;雷诺数越大,表明惯性力对流体的作用越明显,易使流体质点发生紊流流动。
2 有旋流动与无旋流动
有旋流动是指流场中各处的旋度(流体微团的旋转角速度)不等于零的流动,无旋流动是指流场中各处的旋度都为零的流动。流体质点的旋度是一个矢量,用ω表示,其表达式为:
若ω=0,则称流动为无旋流动,否则为有旋流动。
流体运动是有旋还是无旋,取决于流体微团是否有旋转运动,与流体微团的运动轨迹无关。流体流动中,如果考虑黏性,由于存在摩擦力,这时流动为有旋流动;如果黏性可以忽略,而流体本身又是无旋流,如均匀流,这时流动为无旋流动。例如均匀气流流过平板,在紧靠壁面的附面层内,需要考虑黏性影响。因此,附面层内为有旋流动,附面层外的流动,黏性可以忽略,因此可视为无旋流动。
3 声速与马赫数
声速是指微弱扰动波在流体介质中的传播速度,它是流体可压缩性的标志,对于确定可压缩流的特性和规律起着重要作用。声速表达式的微分形式为:
当声音在气体中传播时,由于在微弱扰动的传播过程中,气流的压强、密度和温度的变化都是无限小量,若忽略黏性作用,整个过程接近可逆过程,同时该过程进行得很迅速,又接近一个绝热过程,所以微弱扰动的传播可以认为是一个等熵的过程。对于完全气体,声速又可表示为:
式中,k为比热比,R为气体常数。
上述公式只能用来计算微弱扰动的传播速度。对于强扰动,如激波、爆炸波等,其传播速度比声速大,并随波的强度增大而加快。
流场中某点处气体流速V与当地声速c之比称为该点处气流的马赫数,用Ma表示,其表达式为:
马赫数表示气体宏观运动的动能与气体内部分子无规则运动的动能(即内能)之比。当Maleqslant0.3时,密度的变化可以忽略,当Ma>0.3时,就必须考虑气流压缩性的影响。因此,马赫数是研究高速流动的重要参数,是划分高速流动类型的标准。当Ma>1时,为超声速流动,当Ma<1时,为亚声速流动,当ma≈1时,为跨声速流动,当ma>3时,为超高声速流动。超声速流动与亚声速流动的规律有本质的区别,跨声速流动兼有超声速与亚声速流动的某些特点,是更复杂的流动。
4 膨胀波与激波
膨胀波与激波是超声速气流特有的重要现象,超声速气流在加速时要产生膨胀波,减速时一般会出现激波。
当超声速气流流经由微小外折角所引起的马赫波时,气流加速,压强和密度下降,这种马赫波就是膨胀波。超声速气流沿外凸壁流动的基本微分方程表达式为:
当超声速气流绕物体流动时,在流场中往往出现强压缩波,即激波。气流经过激波后,压强、温度和密度均突然升高,速度则突然下降。超声速气流被压缩时一般都会产生激波,所以激波是超声速气流中的重要现象之一。按照激波的形状,可将激波分为以下3类。
1)正激波:气流方向与波面垂直。
2)斜激波:气流方向与波面不垂直。例如,当超声速气流流过楔形物体时,在物体前缘往往会产生斜激波。
3)曲线激波:波形为曲线形。
设激波前的气流速度、压强、温度、密度和马赫数分别为v 1,p 1,T 1,ρ 1和Ma,经过激波后突然增加到v 2,p 2,T 2和ρ 2,则激波前后气流应满足以下方程。
据此,可得出激波前后参数的关系:
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