线性声学基础:管道声学现象深度剖析

管道声学(第五部分)

在本章中我们将会学习声波在管道中的传播(应用于发动机进气管道、排气管道、空调管道等)。我们首先介绍截止频率(cutoff frequency)的概念,并证明在截止频率以下管道中仅存在平面波传播。随后我们将会涉及平面波在各类管道连接系统中的传播,以及如何使用传递矩阵的方法描述这种传播现象。我们还会学习传递损失和插入损失的概念。

1消逝模态的作用

消逝模态不会传播,但它们在两个组件之间的过渡中起着重要作用。 例如,考虑(图10.17)在y轴上对齐并在x = 0处连接的两个半无限管道,其管直径为a和b(a> b)。 我们进一步假设:

• 平面外的维度非常小(即二维问题);

•  《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图1,为了低于第一个截止频率,以便只有平面波模态在横截面突变的的两侧传播。

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图2

图10. 17:横截面变化示意图。

左导管中的声场可以写成截面的特征模态的线性组合:【7】

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图3

即使在只有平面波模态传播的情况下,消逝模态的幅值也非零。 将上式代入亥姆霍兹方程,我们得到每个模态(n = 0,1,2,...)的幅值《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图4的表达式:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图5

该等式的一般解具有以下形式:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图6

其中

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图7

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图8是纯虚数;而当n>0,《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图9是实数。 考虑到当n>0时,项《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图10为零,即位于突变横截面左侧的声源变为平面波。 然后我们发现:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图11

从中我们获得水平速度《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图12

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图13

右导管中的压力以类似的方式得到。 假设右端是无反射的(《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图14),我们发现:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图15

其中

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图16

x=0处应当满足的条件如下:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图17

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图18

因此,我们得到以下等式:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图19

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图20

其中W(y,b)是宽度为2b的矩形窗口:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图21

将速度连续性方程的两侧同乘以《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图22并[-a,a]上积分:《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图23

前两个积分计算如下:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图24

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图25

为了计算第三个积分,我们定义:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图26

并使用辛普森公式将积分分成两个部分:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图27

第一项是:

• 如果《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图28

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图29

•如果《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图30

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图31

第二项是:

• 如果《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图32

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图33

•如果《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图34

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图35

在模态m=0上映射的速度连续性方程写作:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图36

而在其他的模态上(m¹0)的为:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图37

将压力连续性方程的两侧同乘以《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图38并在[-b,b]上积分:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图39

这三个积分很容易计算:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图40

在模态m=0上映射的压力连续性方程写作:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图41

而在其他的模态上(m¹0)的为:

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图42

如果我们保留N个非平面模态,则公式(10.114),(10.115),(10.120)和(10.121)形成具有2(N+1)个未知数(《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图43《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图44 )的2(N+1)个方程组。该方程组的求解给出了两个管道中的压力和速度。 该求解如图10.18和10.19所示。 即使低于第一截止频率,也必须考虑非常多的模态以获得精确的解,因为不连续的速度分布《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图45难以通过傅里叶级数来近似。 该级数甚至在不连续点处发散(Gibbs现象,图10.19,另见第5.2.1节)。 然而,这些高阶模态的影响局限于横截面发生变化的区域,因为它们的《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图46《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图47系数非常高,以至于随着远离x=0,它们的贡献会非常迅速地减小。

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图48

图10. 18:突变横截面附近的压力分布:全局视图(上图)和横截面突变处放大图(下图)。在左导管中观察到驻波; 它是由入射波《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图49与反射波《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图50的相互作用产生的。由于右导管半无限长即无反射边界条件,故右导管中的波是纯粹的传播。消逝模态仅在横截面变化的附近可见。参数值:a = 0.1,b = 0.1,f = 400,N = 1000,《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图51= 1。

《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图52

图10. 19:突变横截面附近的水平速度分布:全局视图(上图)和横截面突变处放大图(下图)。零速度条件被考虑,但是在y = -b和y = b处的速度不连续性引起了吉布斯现象:Ua的傅里叶级数在这些点处是不收敛的。参数值:a = 0.1,b = 0.1,f = 400,N = 1,000,《线性声学基本现象》Chapter 10-第十章:管道声学的图53= 1。


我们包括对称和反对称模态,尽管后者在所选择的上下文中是零幅值的。


2抗性消声器与阻性消声器

本章介绍的理论适用于消声器,尤其适用于机动车排气管路系统的部件。消声器(silencer)被描述为作用于进、出口之间声音传递的一种过滤器。消声器的目的是通过最大化传递损失(TL)来限制声强的传递。未传递出的那部分入射声强被反射回声源。这样的消声器是纯抗性的:没有能量耗散。

在实践中,消声器通常将这种抗性行为与阻性机制联系起来。消声器的某些空腔填充有多孔材料,声场在其中损失部分能量。不同的腔通常通过穿孔壁连接,这提供了额外的耗散源。

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